欧美老妇与zozoz0交,欧美人与动性xxxxx杂,蜜臀精品国产高清在线观看,免费a级毛片,女上男下啪啪激烈高潮无遮盖

       由前面文章討論可知，求系綜平均值的關(guān)鍵仍在于求分布函數(shù)，而系統(tǒng)的宏觀條件不同，則分布函數(shù)亦然不同，作為統(tǒng)計力學(xué)其他系綜的討論基礎(chǔ)，本文先介紹微正則系綜的分布函數(shù)。
       由系綜的分類可知，微正則系綜是一群保守的、孤立的或近似孤立的相同系統(tǒng)的集合。對孤立系統(tǒng)Boltzman提出著名的等概率原理：“一個給定能量、體積和粒子數(shù)，并且處于統(tǒng)計平衡的孤立系統(tǒng)，在沒有其他任何限制條件下，每個可能的微觀態(tài)出現(xiàn)的概率都相等。”

       等概率原理是統(tǒng)計理論中最基本的討論條件之一。其正確性已由用此原理所導(dǎo)出的結(jié)論均與實際相符合而得到證實。從等概率原理可知，任何一個微觀狀態(tài)在孤立系統(tǒng)中出現(xiàn)的概率與時間無關(guān)。
       孤立系統(tǒng)的基本宏觀條件是所討論系統(tǒng)具有恒定的粒子數(shù)N、體積V和能量E。在統(tǒng)計理論中對于系統(tǒng)中能量不變的條件可以處理為系統(tǒng)的能量只是在一個很小范圍內(nèi)變化。假設(shè)這個能量變化范圍為E～E＋△E，其中△E＜＜E，即認(rèn)為△E→0。這樣處理表明嚴(yán)格的孤立體系并不存在。所謂孤立系統(tǒng)中能量不變的說法應(yīng)可理解為最大限度地減少系統(tǒng)能量的變化，并使這種能量變化可以被忽略。
       微正則系綜系由孤立系統(tǒng)所構(gòu)成，由等幾率原理可知，在上述的能量范圍內(nèi)，微正則系綜的幾率分布函數(shù)應(yīng)是常數(shù)，設(shè)討論的孤立系統(tǒng)內(nèi)粒子運(yùn)動服從量子力學(xué)規(guī)律，與系統(tǒng)哈密頓量H相應(yīng)的分立能量（稱為能級）的變化范圍為E～E＋△E，所包含的可能微觀狀態(tài)數(shù)為Ω(E)。那么，系統(tǒng)在狀態(tài)S（S＝1，2，…，S）出現(xiàn)的概率為：

ρs=1/ Ω(E)，E≤H≤E＋△E          [3-3-1]
0，H＜E或H＞E＋△E

       式[3-3-1]表示的為微正則系綜分布。對此可解釋為孤立系統(tǒng)處于平衡狀態(tài)時，系統(tǒng)的分布函數(shù)ρs在全部能量上相等，且為常數(shù)。在能量外是零。分布函數(shù)ρs的歸一化為：

       設(shè)能層△E上一切可能的微觀態(tài)數(shù)為Ω(E)，由于每個微觀態(tài)的概率相等，所以，

ρs=1/Ω(E)          [3-3-3]

       設(shè)物理量u在狀態(tài)S時的微觀量為us，故其統(tǒng)計平均值——宏觀量為：